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Earlier measurements at LEP of isolated hard photons in hadronic Z decays, attributed to radiation from primary quark pairs, have been extended in the ALEPH experiment to include hard photon production inside hadron jets. Events are selected where all particles combine democratically to form hadron jets, one of which contains a photon with a fractional energy z greater than or equal to 0.7. After statistical subtraction of non-prompt photons, the quark-to-photon fragmentation function, D(z), is extracted directly from the measured 2-jet rate. By taking into account the perturbative contributions to D(z) obtained from an O(alpha alpha(s)) QCD calculation, the unknown non-perturbative component of D(z) is then determined at high z. Provided due account is taken of hadronization effects near z = 1, a good description of the other event topologies is then found.
D., B., D., C., I., D., D., D., P., G., C., G., et al. (1996). First measurement of the quark-to-photon fragmentation function. ZEITSCHRIFT FÜR PHYSIK. C, PARTICLES AND FIELDS, 69, 365-377 [10.1007/BF02907417].
First measurement of the quark-to-photon fragmentation function
D. Buskulic;D. Casper;I. DeBonis;D. Decamp;P. Ghez;C. Goy;J. P. Lees;A. Lucotte;M. N. Minard;P. Odier;B. Pietrzyk;F. Ariztizabal;M. Chmeissani;J. M. Crespo;I. Efthymiopoulos;F. Fernandez;M. FernandezBosman;V. Gaitan;L. Garrido;M. Martinez;S. Orteu;A. Pacheco;C. Padilla;F. Palla;A. Pascual;J. A. Perlas;F. Sanchez;F. Teubert;A. Colaleo;D. Creanza;M. dePalma;A. Farilla;G. Gelao;M. Girone;G. Iaselli;G. Maggi;M. Maggi;N. Marinelli;S. Natali;S. Nuzzo;A. Ranieri;G. Raso;F. Romano;F. Ruggieri;G. Selvaggi;L. Silvestris;P. Tempesta;G. Zito;X. Huang;J. Lin;Q. Ouyang;T. Wang;Y. Xie;R. Xu;S. Xue;J. Zhang;L. Zhang;W. Zhao;G. Bonvicini;M. Cattaneo;F. Comas;P. Coyle;H. Drevermann;A. Engelhardt;R. W. Forty;M. Frank;R. Hagelberg;J. Harvey;R. Jacobsen;P. Janot;B. Jost;J. Knobloch;I. Lehraus;C. Markou;E. B. Martin;P. Mato;H. Meinhard;A. Minten;R. Miquel;T. Oest;P. Palazzi;J. R. Pater;J. F. Pusztaszeri;F. Ranjard;P. Rensing;L. Rolandi;D. Schlatter;M. Schmelling;O. Schneider;W. Tejessy;I. R. Tomalin;A. Venturi;H. Wachsmuth;W. Wiedenmann;T. Wildish;W. Witzeling;J. Wotschack;Z. Ajaltouni;M. BardadinOtwinowska;A. Barres;C. Boyer;A. Falvard;P. Gay;C. Guicheney;P. Henrard;J. Jousset;B. Michel;S. Monteil;J. C. Montret;D. Pallin;P. Perret;F. Podlyski;J. Proriol;J. M. Rossignol;F. Saadi;T. Fearnley;J. B. Hansen;J. D. Hansen;J. R. Hansen;P. H. Hansen;B. S. Nilsson;A. Kyriakis;E. Simopoulou;I. Siotis;A. Vayaki;K. Zachariadou;A. Blondel;G. Bonneaud;J. C. Brient;P. Bourdon;L. Passalacqua;A. Rouge;M. Rumpf;R. Tanaka;A. Valassi;M. Verderi;H. Videau;D. J. Candlin;M. I. Parsons;E. Focardi;G. Parrini;M. Corden;M. Delfino;C. Georgiopoulos;D. E. Jaffe;A. Antonelli;G. Bencivenni;G. Bologna;F. Bossi;P. Campana;G. Capon;V. Chiarella;G. Felici;F. Laurelli;G. Mannocchi;F. Murtas;G. P. Murtas;M. PepeAltarelli;S. J. Dorris;A. W. Halley;I. tenHave;I. G. Knowles;J. G. Lynch;W. T. Morton;V. OShea;C. Raine;P. Reeves;J. M. Scarr;K. Smith;M. G. Smith;A. S. Thompson;F. Thomson;S. Thorn;R. M. Turnbull;U. Becker;O. Braun;C. Geweniger;G. Graefe;P. Hanke;V. Hepp;E. E. Kluge;A. Putzer;B. Rensch;M. Schmidt;J. Sommer;H. Stenzel;K. Tittel;S. Werner;M. Wunsch;R. Beuselinck;D. M. Binnie;W. Cameron;D. J. Colling;P. J. Dornan;N. Konstantinidis;L. Moneta;A. Moutoussi;J. Nash;G. SanMartin;J. K. Sedgbeer;A. M. Stacey;G. Dissertori;P. Girtler;E. Kneringer;D. Kuhn;G. Rudolph;C. K. Bowdery;T. J. Brodbeck;P. Colrain;G. Crawford;A. J. Finch;F. Foster;G. Hughes;T. Sloan;E. P. Whelan;M. I. Williams;A. Galla;A. M. Greene;K. Kleinknecht;G. Quast;J. Raab;B. Renk;H. G. Sander;R. Wanke;C. Zeitnitz;J. J. Aubert;A. M. Bencheikh;C. Benchouk;A. Bonissent;G. Bujosa;D. Calvet;J. Carr;C. Diaconu;F. Etienne;M. Thulasidas;D. Nicod;P. Payre;D. Rousseau;M. Talby;I. Abt;R. Assmann;C. Bauer;W. Blum;D. Brown;H. Dietl;F. Dydak;G. Ganis;C. Gotzhein;K. Jakobs;H. Kroha;G. Lutjens;G. Lutz;W. Manner;H. G. Moser;R. Richter;A. RosadoSchlosser;S. Schael;R. Settles;H. Seywerd;U. Stierlin;R. StDenis;G. Wolf;R. Alemany;J. Boucrot;O. Callot;A. Cordier;F. Courault;M. Davier;L. Duflot;J. F. Grivaz;P. Heusse;M. Jacquet;D. W. Kim;F. LeDiberder;J. Lefrancois;A. M. Lutz;G. Musolino;I. Nikolic;H. J. Park;I. C. Park;M. H. Schune;S. Simion;J. J. Veillet;I. Videau;D. Abbaneo;P. Azzurri;G. Bagliesi;G. Batignani;S. Bettarini;C. Bozzi;G. Calderini;M. Carpinelli;CIOCCI, MARIA AGNESE;V. Ciulli;R. DellOrso;R. Fantechi;I. Ferrante;L. Foa;F. Forti;A. Giassi;M. A. Giorgi;A. Gregorio;F. Ligabue;A. Lusiani;MARROCCHESI, PIER SIMONE;A. Messineo;G. Rizzo;G. Sanguinetti;A. Sciaba;P. Spagnolo;J. Steinberger;R. Tenchini;G. Tonelli;G. Triggiani;C. Vannini;P. G. Verdini;J. Walsh;A. P. Betteridge;G. A. Blair;L. M. Bryant;F. Cerutti;Y. Gao;M. G. Green;D. L. Johnson;T. Medcalf;L. M. Mir;P. Perrodo;J. A. Strong;V. Bertin;D. R. Botterill;R. W. Clifft;T. R. Edgecock;S. Haywood;M. Edwards;P. Maley;P. R. Norton;J. C. Thompson;B. BlochDevaux;P. Colas;H. Duarte;S. Emery;W. Kozanecki;E. Lancon;M. C. Lemaire;E. Locci;B. Marx;P. Perez;J. Rander;J. F. Renardy;A. Rosowsky;A. Roussarie;J. P. Schuller;J. Schwindling;D. SiMohand;A. Trabelsi;B. Vallage;R. P. Johnson;H. Y. Kim;A. M. Litke;M. A. McNeil;G. Taylor;A. Beddall;C. N. Booth;R. Boswell;S. Cartwright;F. Combley;I. Dawson;A. Koksal;M. Letho;W. M. Newton;C. Rankin;L. F. Thompson;A. Bohrer;S. Brandt;G. Cowan;E. Feigl;C. Grupen;G. Lutters;J. MinguetRodriguez;F. Rivera;P. Saraiva;L. Smolik;F. Stephan;M. Apollonio;L. Bosisio;R. DellaMarina;G. Giannini;G. Gobbo;F. Ragusa;J. Rothberg;S. Wasserbaech;S. R. Armstrong;L. Bellantoni;P. Elmer;Z. Feng;D. P. S.;Y. S. Gao;S. Gonzalez;J. Grahl;J. L. Harton;O. J. Hayes;H. Hu;P. A. McNamara;J. M. Nachtman;W. Orejudos;Y. B. Pan;Y. Saadi;M. Schmitt;I. J. Scott;V. Sharma;J. D. Turk;A. M. Walsh;S. L. Wu;X. Wu;J. M. Yamartino;M. Zheng;G. Zobernig
1996-01-01
Abstract
Earlier measurements at LEP of isolated hard photons in hadronic Z decays, attributed to radiation from primary quark pairs, have been extended in the ALEPH experiment to include hard photon production inside hadron jets. Events are selected where all particles combine democratically to form hadron jets, one of which contains a photon with a fractional energy z greater than or equal to 0.7. After statistical subtraction of non-prompt photons, the quark-to-photon fragmentation function, D(z), is extracted directly from the measured 2-jet rate. By taking into account the perturbative contributions to D(z) obtained from an O(alpha alpha(s)) QCD calculation, the unknown non-perturbative component of D(z) is then determined at high z. Provided due account is taken of hadronization effects near z = 1, a good description of the other event topologies is then found.
D., B., D., C., I., D., D., D., P., G., C., G., et al. (1996). First measurement of the quark-to-photon fragmentation function. ZEITSCHRIFT FÜR PHYSIK. C, PARTICLES AND FIELDS, 69, 365-377 [10.1007/BF02907417].
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Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.